Bezpłatna biblioteka techniczna ENCYKLOPEDIA RADIOELEKTRONIKI I INŻYNIERII ELEKTRYCZNEJ Obliczanie filtrów LC. Encyklopedia elektroniki radiowej i elektrotechniki Encyklopedia radioelektroniki i elektrotechniki / Początkujący amator radiowy Łącząc cewki indukcyjne i kondensatory, można budować filtry, po pierwsze, wyższych rzędów (rząd filtra z reguły jest równy liczbie jego elementów reaktywnych), tj. w paśmie zaporowym, a po drugie, wprowadzając znacznie mniejsze tłumienie w paśmie przepustowym. Idealnie, gdy cewki i kondensatory są bezstratne (ich współczynnik jakości jest nieskończony), filtry LC nie wprowadzają żadnych strat. Najprostszym filtrem LC jest obwód oscylacyjny. W zestawie, jak pokazano na rys. 38, będzie działać jako filtr wąskopasmowy dostrojony do częstotliwości f0= 1/2π√LС. Przy częstotliwości rezonansowej rezystancja pętli jest aktywna: R0 = pQ. gdzie p jest rezystancją charakterystyczną, równą reaktancji cewki i kondensatora. Wygodniej jest obliczyć to za pomocą wzoru p =L / C. Ponieważ kondensator zwykle nie wprowadza prawie żadnych strat, współczynnik jakości obwodu jest równy współczynnikowi jakości cewki. Łatwiej jest eksperymentalnie określić częstotliwość rezonansową i współczynnik jakości, montując kaskadę zgodnie z powyższym schematem. Będziesz potrzebował generatora sygnału, który wytwarza napięcie wejściowe Uin i jakiegoś miernika wyjściowego o wysokiej rezystancji wewnętrznej, najlepiej oscyloskopu. Posłuży do rejestracji napięcia Uout. Zmieniając częstotliwość generatora, będzie można zarejestrować maksymalne Uout przy częstotliwości rezonansowej obwodu f0. Rezystor R1 i rezystancja obwodu rezonansowego r0 tworzą dzielnik, i Uwy = Uwe/(R1+r0). Po zmierzeniu napięć na wejściu i wyjściu można teraz łatwo obliczyć impedancję rezonansową, a następnie współczynnik jakości obwodu. Innym sposobem pomiaru współczynnika jakości jest pomiar szerokości pasma pętli 2Δf, gdzie Δf jest odchyleniem częstotliwości oscylatora, przy którym Uout spada do 0,7 wartości rezonansowej. Współczynnik jakości jest powiązany z przepustowością za pomocą prostej formuły Q = f0/2Δf. W takim przypadku należy pamiętać, że mierzony będzie nie wewnętrzny (konstruktywny) współczynnik jakości obwodu Q0, ale nieco mniejsza wartość - współczynnik jakości obwodu bocznikowanego przez rezystor R1. Dlatego rezystancja rezystora w tym eksperymencie powinna być wybrana tak duża, jak to możliwe. Często rezystor zastępowany jest małym kondensatorem, w praktyce wystarczy doprowadzić sondę generatora do górnego (zgodnie ze schematem) wyjścia obwodu. Impedancja wejściowa oscyloskopu lub innego urządzenia podłączonego do obwodu również nie jest nieskończenie duża i oczywiście zmniejsza jego współczynnik jakości. Metoda obliczania „obciążonego” współczynnika jakości jest prosta: musisz znaleźć nową rezystancję rezonansową utworzoną przez równoległe połączenie R1 i R0, a następnie podzielić ją przez p. Następnie w ten sam sposób uwzględnia się rezystancję R2 podłączoną do wyjścia. Filtr pasmowy z pojedynczą pętlą jest bardzo niedoskonałym urządzeniem. Jeśli chcemy w pełni wykorzystać właściwości obwodu, tj. uzyskać ostrą krzywą rezonansową odpowiadającą konstrukcyjnemu współczynnikowi jakości, to obwód należy słabo obciążyć, wybierając R1 i R2 znacznie większe niż R0. Wtedy współczynnik przenoszenia mocy jest mały, co oznacza dużą stratę w przepustowości. Jeśli obwód jest mocno obciążony wybierając R1 = R2 << R0, to współczynnik transmisji dąży do maksimum (-6 dB), ale obwód prawie całkowicie traci swoje właściwości rezonansowe. Jednak pojedynczy obwód jest często używany na wejściu odbiorników radiowych lub we wzmacniaczach rezonansowych ze względu na swoją prostotę. Współczynnik przenoszenia napięcia wzrasta, jeśli co najmniej R2 można zwiększyć (na przykład poprzez podłączenie obwodu do bramki tranzystora polowego, który służy do dalszego wzmocnienia sygnału). Pozostaje skoordynować obwód od strony wejściowej (na przykład z 75-omowym podajnikiem antenowym). Użyj połączenia autotransformatora (rys. 39) lub dzielnika pojemnościowego (rys. 40). W pierwszym przypadku R1 = R0(n1/n0)2, gdzie n1 to liczba zwojów od „masy” do zaczepu: n0 to całkowita liczba zwojów cewki (zakłada się, że połączenie części cewki jest mocne) W drugim przypadku R1 = R0C12/(C1 +C2)2. Jeśli R2 nie jest nieskończone, to najpierw trzeba to uwzględnić, obliczając nowe R0 (pomniejszone o równoległe połączenie R2), a następnie obliczyć dopasowanie wejściowe. Parametry filtra wąskopasmowego można znacznie poprawić, obejmując dwa, trzy lub więcej obwodów. Połączenie między nimi może być indukcyjne lub zewnętrzne pojemnościowe. Współczynnik indukcyjności wzajemnej jest dobrany tak, aby był Q razy mniejszy niż indukcyjność cewek, a pojemność kondensatorów sprzęgających jest Q razy mniejsza niż pojemności pętli, przy czym Q jest określane na podstawie wymaganej szerokości pasma filtra. Jeśli O jest znacznie mniejsze niż konstruktywny współczynnik jakości cewek, straty w filtrze są niewielkie. Wejście i wyjście filtra są obciążone rezystorami R = pQ. Sygnał do obwodu można podawać nie tylko równolegle, jak opisano powyżej, ale także szeregowo, jak na ryc. 41. W takim przypadku, jeśli konieczne jest uzyskanie ostrej krzywej rezonansowej, rezystancja R2, jak poprzednio, musi być dobrana tak bardzo, jak to możliwe, a R1, przeciwnie, jak najmniej. Przy małej rezystancji wewnętrznej generatora taki obwód ma duży współczynnik przenoszenia napięcia przy częstotliwości rezonansowej, równy granicy Q. Przy najniższych częstotliwościach współczynnik przenoszenia nie dąży do zera, jak w rozważanych już filtrach, ale do jednego. Bardzo ciekawym przypadkiem jest sytuacja, gdy w filtrze zgodnie ze schematem z ryc. 41, wybierz rezystancje na wejściu i wyjściu równe charakterystyce, tj. R1 \u2d RXNUMX \uXNUMXd p. Okazuje się, że dopasowany filtr dolnoprzepustowy, którego współczynnik przenoszenia jest stały i równy 1/2 (-6 dB) przy wszystkich częstotliwościach od zera do częstotliwości rezonansowej obwodu L1C1 i maleje wraz z dalszym wzrostem częstotliwości . Nachylenie charakterystyki częstotliwościowej wynosi 12 dB na oktawę, jak powinno być dla filtra drugiego rzędu. W paśmie przepustowym filtra 0 ... f0 często przyjmuje się, że współczynnik przenoszenia jest równy jeden, biorąc pod uwagę napięcie wejściowe nie generatora EMF, ale napięcie między górnym wyjściem rezystora R1 zgodnie z obwodem a wspólnym przewodem . Ponadto rezystor R1 może być rezystancją wewnętrzną generatora. Generator niejako „widzi” rezystancję obciążenia R2 przez filtr, który jest przezroczysty w paśmie przepustowym i daje maksymalną moc przy R1 = R2. Nawiasem mówiąc, większość generatorów pomiarowych ma standardową rezystancję wewnętrzną 50 omów, a skala napięcia wyjściowego jest kalibrowana dla przypadku ich obciążenia również na 50 omów. Jeśli wyjście takiego generatora nie jest niczym obciążone, napięcie wyjściowe będzie dwa razy większe niż pokazuje skala tłumika wyjściowego! Aby uzyskać bardziej strome nachylenie charakterystyki częstotliwościowej, stosuje się parę opisanych ogniw w kształcie litery L, łącząc je zgodnie z ryc. 42, aby utworzyć trójnik, lub zgodnie z rys. 43, aby utworzyć U-link. W takim przypadku uzyskuje się filtr dolnoprzepustowy trzeciego rzędu. Zwykle preferowane są ogniwa w kształcie litery U, ponieważ ich produkcja wymaga mniej pracochłonnych cewek indukcyjnych. Możliwe jest również dalsze „dobudowanie” kolejności filtrów, np. na rys. 44 pokazuje, jak dwuelementowy filtr dolnoprzepustowy piątego rzędu składa się z dwóch ogniw w kształcie litery U. Ma bardzo strome pasmo przenoszenia w paśmie zaporowym - 30 dB na oktawę. Można zrobić jeszcze chłodniej, jeśli dodatkowe małe kondensatory zostaną połączone równolegle z cewkami. Przy częstotliwościach wynikowych obwodów rezonansowych uzyskuje się dwa punkty „nieskończonego tłumienia”, leżące w paśmie zaporowym. W niektórych przypadkach rolę dodatkowych kondensatorów może pełnić pojemność międzyzwojowa cewek. HPF zbudowany jest w podobny sposób, tylko cewki zastąpiono kondensatorami, a kondensatory cewkami. Szerokopasmowe filtry pasmowo-przepustowe uzyskuje się przez kaskadowanie filtra dolnoprzepustowego i filtra górnoprzepustowego, najlepiej z izolującym stopniem wzmacniającym pomiędzy nimi. Pytanie do autotestu. Korzystając ze wzorów w tym rozdziale, wyprowadź wzory obliczeniowe na indukcyjność i pojemność ogniwa w kształcie litery L filtra dolnoprzepustowego. Oblicz LPF zgodnie z rys. 44 dla radioamatorskiego odbiornika heterodynowego. Częstotliwość odcięcia filtra wynosi 2,7 kHz, a impedancja charakterystyczna 1,6 kΩ. Narysuj obwód filtra z oznaczeniem wartości znamionowych elementu i wykreśl jego odpowiedź częstotliwościową na skali logarytmicznej. odpowiedź. Parametry dopasowanego ogniwa w kształcie litery L filtru dolnoprzepustowego (rys. 41, 42) wyznacza się z zależności R = p, gdzie R jest rezystancją obciążenia filtra; p jest jego impedancją charakterystyczną, równą reaktancji jego elementów przy częstotliwości odcięcia: L=R/2πfc,C=1/2πfcR. Po otrzymaniu tych wzorów nie jest już trudno obliczyć elementy dwuprzewodowego filtra dolnoprzepustowego (rys. 44) odbiornika heterodynowego, biorąc pod uwagę fakt, że indukcyjności obu cewek powinny wynosić 2L, pojemności skrajnych kondensatorów - C, pojemność środkowego kondensatora - 2C: L=1,6-103/ 6,28.2,7-103 - 0,095H = 95 mH, 2L = 190 mH; C \u1d 6,28/2,7 10 XNUMX31,6 103 = 0,037x10-6F \u0,037d 2 uF, 0,074C \uXNUMXd XNUMX uF. W praktycznej produkcji filtra liczbę zwojów cewki oblicza się korzystając z informacji przedstawionych w rozdziale 5. W takim przypadku wskazane jest stosowanie pierścieni ferrytowych, które zapewniają dobry współczynnik jakości cewki i są mało podatne na uszkodzenia. na zakłócenia z zewnętrznych pól. Nieco gorsze pod jednym i drugim względem są obwody magnetyczne wykonane z płyt stalowych w kształcie litery W, np. z transformatorów stosowanych wcześniej w przenośnych odbiornikach tranzystorowych. Na przykład obliczmy liczbę zwojów cewki na pierścieniu ferrytowym K16x8x4 wykonanym z ferrytu klasy 2000NM. Skorzystajmy ze wzoru L=μμ0N2/l. Podstawiając do niego wartości μ = 2000, μ0 = 4π-10-7rH/M,S=16 10-6M2, l=38 10-3M, otrzymujemy L -10-6N2 lub N-103L Zastępując wartość L = 0,19 H, otrzymujemy N = 430 zwojów. Należy zauważyć, że wbrew powszechnemu przekonaniu takie proste filtry są raczej bezkrytyczne dla rozrzutu parametrów ich elementów, w każdym razie odchylenia ± 5% mają praktycznie niewielki wpływ na kształt odpowiedzi częstotliwościowej. Obliczenia można również przeprowadzić z odpowiednią dokładnością. Rezystancje źródła i obciążenia filtra są jeszcze mniej krytyczne, a odchylenia do ± 25% są tutaj dopuszczalne. Autor: V.Polyakov, Moskwa Zobacz inne artykuły Sekcja Początkujący amator radiowy. Czytaj i pisz przydatne komentarze do tego artykułu. Najnowsze wiadomości o nauce i technologii, nowa elektronika: Sztuczna skóra do emulacji dotyku
15.04.2024 Żwirek dla kota Petgugu Global
15.04.2024 Atrakcyjność troskliwych mężczyzn
14.04.2024
Inne ciekawe wiadomości: ▪ Lampa LED Nikon LD-1000 do aparatów ▪ elektryczny latający samochód eVTOL ▪ Nowa klasa metamateriałów zdolnych do zmiany swoich właściwości fizycznych ▪ Dysk zewnętrzny IDrive One z adapterem Wi-Fi 802.11ac Wiadomości o nauce i technologii, nowa elektronika
Ciekawe materiały z bezpłatnej biblioteki technicznej: ▪ diody LED sekcji strony internetowej. Wybór artykułów ▪ artykuł Polityka jest sztuką możliwości. Popularne wyrażenie ▪ W jaki sposób głuchoniemi uczą się mówić? Szczegółowa odpowiedź ▪ artykuł Żywotność żarówek halogenowych. Encyklopedia elektroniki radiowej i elektrotechniki
Zostaw swój komentarz do tego artykułu: Wszystkie języki tej strony Strona główna | biblioteka | Artykuły | Mapa stony | Recenzje witryn www.diagram.com.ua |