Obwody zasilaczy impulsowych. Encyklopedia elektroniki radiowej i elektrotechniki

Encyklopedia radioelektroniki i elektrotechniki / Zasilacze

 Komentarze do artykułu

Zasilacze impulsowe (UPS) są coraz częściej stosowane w urządzeniach domowych i przemysłowych. Nowoczesne układy UPS są tak zaawansowane, że pod względem liczby elementów dorównują zasilaczom liniowym, a pod wieloma względami przewyższają zasilacze liniowe.

Praca UPS-a w sieciach, w których napięcie przemienne 220 V ma (w trybie przeciążenia lub asymetrii faz) rozpiętość parametrów od 160 do 280 V daje ogromną przewagę nad zasilaczami liniowymi. Dodatkowo wysoka sprawność pozwala znacząco ograniczyć zużycie energii z sieci (co jest ważne dla rodzin o niskich dochodach).

Zasilacze impulsowe dzielą się na jednocyklowe przetwornice napięcia (OPN) oraz przeciwsobne. Z kolei przetwornice jednocyklowe dzielą się na PN z odwrotnym podłączeniem diody (OPNO) (flyback) Ryc. 1, a oraz z bezpośrednim podłączeniem diody OPNP (do przodu) Ryc. 1, b.

Push-pull są podzielone na PN z obwodem przełączającym półmostkowym (ryc. 2, a) i obwodem przełączającym mostkowym (ryc. 2, b).

Zgodnie z analizą przeprowadzoną w [1], zakres zastosowania PV zależy od mocy obciążenia (rys. 3), natomiast schematy załączania PV są różne. W importowanym sprzęcie gospodarstwa domowego najczęściej można znaleźć obwód flyback PN, ponieważ ma on bardzo małą liczbę elementów. Ale do normalnej pracy tego obwodu wymagane są wysokiej jakości elementy, które nie są dostępne w szerokim asortymencie na rynku komponentów elektronicznych na Ukrainie. Działanie niskiej jakości komponentów radiowych ma duży wpływ na wiele wskaźników UPS.

Rozważmy działanie przetwornicy napięcia single-ended z odwrotnym połączeniem diodowym. Nazywa się je często flyback ze względu na przeniesienie energii do obciążenia w momencie wyłączenia klucza tranzystora. Rysunek 4 przedstawia uproszczony schemat nowoczesnego PN typu flyback.

Okres t0 - t1. Po przyłożeniu napięcia zasilania + Ep prąd przepływa przez Rogr, RD1, RD2, podczas gdy C3 jest ładowany prądem przez Rogr, Rd1, C3, złącze B-E tranzystora VTk (ryc. 5, a). Tranzystor VTk stopniowo otwiera się t0 t1 (ryc. 5, b), powstaje prąd kolektora IKVT (ryc. 5, c), płynący wzdłuż ścieżki: + En, Rogr, w1, przejście E-B tranzystora VTk - masa. W uzwojeniu w2 indukowana jest siła elektromotoryczna o tej samej biegunowości, co napięcie przyłożone do w1, zgodnie z prawem samoindukcji (początek punktu na uzwojeniach). Siła elektroindukcyjna własna jest przykładana z plusem przez VD1, Rb do złącza B-E VTk, tranzystor odblokowuje się jeszcze bardziej.

Należy zauważyć, że w obwodzie obciążenia nie płynie prąd. Prąd obwodu kolektora VTk rośnie aż do nasycenia tranzystora, podczas gdy prąd cewki indukcyjnej w w1 wzrasta od zera do ILmax, a gdy prąd kolektora zmienia się i rośnie, rdzeń cewki indukcyjnej L jest namagnesowany.Rysunek 6 przedstawia pętlę histerezy. Ponieważ natężenie pola magnetycznego jest wprost proporcjonalne do prądu płynącego w uzwojeniu w1, Iw1 \u6d Hl / w, gdzie H jest natężeniem pola magnetycznego; l to długość ścieżki linii magnetycznej; w oznacza liczbę zwojów, wówczas natężenie pola magnetycznego w rdzeniu cewki również będzie stopniowo wzrastać od zera do HIm (rys. 1, krzywa XNUMX).

Okres t1 - t2. W momencie nasycenia tranzystora VTk (zauważ, że moment ten nie pokrywa się z momentem nasycenia rdzenia ze względu na cechy konstrukcyjne obwodu) prąd kolektora tranzystora VTk osiąga maksymalną wartość (wszystkie główne zaangażowane są nośniki złącza n-p-n) i nie zmienia się. W w1 prąd cewki indukcyjnej również się nie zmienia, co oznacza, że ​​w w2 nie jest już indukowana samoindukcja pola elektromagnetycznego. W takim przypadku VTk jest zablokowany. Rdzeń induktora L zaczyna się rozmagnesowywać, energia rdzenia jest przekazywana do obciążenia, ponieważ samoindukcja EMF odwraca polaryzację w w3. W tym przypadku prąd pojawia się w w3 do VD2 i Rn, por. Ponieważ EMF zmienił znak, żaden prąd nie płynie w w2, a VTk ostatecznie się zamyka. C3 jest już naładowany i VTk nie może się otworzyć. Prąd rozmagnesowania Im stopniowo maleje t1 t2 (rys. 5d). Siła pola magnetycznego również stopniowo maleje od punktu A do punktu Br (rys. 6, krzywa 2).

Kondensator SF2 szybko się ładuje, a prąd obciążenia przepływa przez Rn. Gdy tylko natężenie pola spadnie do zera, prąd w w3 ustaje, rdzeń ma szczątkową wartość indukcji pola magnetycznego Br, więc rdzeń nie jest całkowicie rozmagnesowany (do całkowitego rozmagnesowania konieczne jest przyłożenie siły koercyjnej, -Nc W obwodach przeciwsobnych lub półmostkowych rdzeń jest rozmagnesowywany i ponownie namagnesowywany po przeciwnej stronie obwodu Ta cecha jest bardzo ważna przy obliczaniu cewki indukcyjnej, ponieważ Bm (wartość amplitudy indukcji we wzorach) będzie 60-80% mniej (w zależności od jakości rdzenia) wartości tabelarycznej.

Okres t2 - t3. Gdy tylko rdzeń induktora zostanie rozmagnesowany do wartości rezydualnej Br, podczas gdy natężenie pola magnetycznego nie zmienia się i jest równe zeru, prąd w w3 przestaje płynąć, a EMF w w2 zmienia znak na przeciwny, VTk zaczyna się otwierać z prądem podstawowym, w rezultacie, prąd kolektora VTk wzrasta, zwiększając EMF na w2 poprzez zwiększenie prądu przez w1.

Tranzystor VTk otwiera się do nasycenia (ryc. 5c), rdzeń jest namagnesowany (ryc. 6, krzywa 3), w punkcie A dla HIm wartość indukcji BS będzie odpowiadać. W obliczeniach zamiast Bm stosuje się różnicę ∆B = Bs - Br, tj. przekształtnik pracuje na prywatnej pętli histerezy. Dlatego w przetwornicach napięcia single-ended stosuje się ferryty o minimalnej Br i maksymalnej Bs (wąska pętla histerezy). Podobna pętla istnieje w ferrytach wysokiej częstotliwości, więc wiele zagranicznych firm tworzy konwertery o częstotliwości konwersji od 0,1 do 1 MHz. Praca konwertera przy takiej częstotliwości wymaga użycia wysokiej jakości elementów RF (zasilania).

Należy zauważyć, że czas trwania stanu otwartego VTk jest określony przez amplitudę prądu kolektora Ikmax, indukcyjność L oraz napięcie zasilania Ep i nie zależy od obciążenia wyjścia. Czas trwania stanu zamkniętego zależy bezpośrednio od obciążenia. Dlatego istnieją trzy tryby działania PN.

1. tryb przerywanego prądu

Rezystancja obciążenia jest niewielka (prawie zwarcie, a kondensator SF2 nie ma czasu się naładować, podczas gdy na Rn będzie obserwowane tętnienie napięcia i prądu.

2. tryb prądu ciągłego

Sf zgromadzi wystarczającą ilość energii, aby prąd w obciążeniu płynął bez tętnień, a napięcie było stałe.

3. tryb tylko dla OP

ALE - tryb bezczynności. Obciążenie jest nieznaczne lub całkowicie odłączone, czas trwania stanu zamkniętego tranzystora wzrasta (ze względu na powolny spadek prądu rozmagnesowania), ale ponieważ energia zmagazynowana w polu magnetycznym transformatora nie zmienia się, napięcie na uzwojenie wtórne, a tym samym obciążenie, wzrasta do nieskończoności. Ten tryb jest najbardziej niebezpieczny, ponieważ SF2 może eksplodować z powodu przepięcia. Dlatego w żadnym wypadku nie należy używać przetwornic napięcia flyback w trybie zimnym. (z wyjątkiem systemów laserowych, lamp błyskowych, medycznych urządzeń pamięci masowej wysokiego napięcia).

Rdzenie dławików flyback PN. Rdzenie wykonane są głównie z ferrytów. Ferryty to spiekana mieszanina tlenku żelaza z tlenkami jednego lub kilku metali dwuwartościowych [2]. Ferryty są bardzo twarde, kruche i podobne pod względem właściwości mechanicznych do ceramiki (przeważnie mają kolor ciemnoszary lub czarny).

Gęstość ferrytów jest znacznie mniejsza niż gęstość metalowych materiałów magnetycznych i wynosi 4,5-4,9 g/cm3. Ferryty są dobrze szlifowane i polerowane materiałami ściernymi. Można je skleić klejem BF-4 zgodnie ze znaną technologią (wyczyścić papierem ściernym, odtłuścić benzyną, nałożyć klej i trochę wyschnąć, mocno ścisnąć prasą przez kilka godzin, ale tak, aby nie rozłupać ferrytu ). Ferryty są półprzewodnikami i mają przewodnictwo elektryczne. Ich rezystywność (w zależności od marki) waha się od 10 do 10¹⁰ om x cm

Tabela 1

Główne cechy materiałów ferromagnetycznych podano w tabeli 1:

• Bm - indukcja nasycenia, której wartość odpowiada stanowi nasycenia, tj.
• taki stan materiału ferromagnetycznego, w którym indukcja magnetyczna nie zmienia się wraz ze zmianą natężenia pola magnetycznego;
• Br - indukcja szczątkowa, wartość uzyskana przez zmniejszenie natężenia pola do zera;
• Нс - siła koercji, wartość natężenia pola magnetycznego, przy której indukcja przyjmuje wartość zerową;
• µ - przenikalność magnetyczna - współczynnik pokazujący, ile razy indukcja magnetyczna w materiale ferromagnetycznym jest większa niż w powietrzu Przenikalność magnetyczna materiału ferromagnetycznego zależy od natężenia pola, temperatury i innych czynników;
• µn - początkowa przenikalność magnetyczna, wyznaczana jest z początkowego odcinka głównej krzywej namagnesowania przez nachylenie stycznej i odpowiada pracy materiału w słabych polach;
• tgδ jest tangensem strat, który charakteryzuje straty w materiałach ferromagnetycznych i im większa jest objętość materiału, powierzchnia pętli histerezy i częstotliwość ponownego namagnesowania, a także im mniejszy jest właściwy opór objętościowy (elektryczny) materiału ;
• TKµ - współczynnik temperaturowy przenikalności magnetycznej przy zmianie temperatury o 1°C.

Współczesne ferryty magnetycznie miękkie można podzielić na kilka grup różniących się parametrami elektromagnetycznymi oraz przeznaczeniem. W oznaczeniu gatunku ferrytu cyfry odpowiadają nominalnej wartości początkowej przenikalności magnetycznej, pierwsza litera H oznacza ferryt niskiej częstotliwości, druga litera M to ferryt manganowo-cynkowy, H to niklowo-cynkowy; litery HF wskazują, że ferryt jest przeznaczony do pracy przy wysokich częstotliwościach.

Ferryty gatunków 6000NM, 4000NM, 3000NM, 2000NM, 1500NM, 1000NM stosowane są przy częstotliwościach do kilkuset kHz zarówno w słabych jak i silnych polach. W słabych polach ferryty z tej grupy są stosowane w przypadkach, gdy nie ma zwiększonych wymagań dotyczących stabilności temperaturowej. Zaleca się stosowanie ferrytów pierwszych trzech klas w rdzeniach magnetycznych zamiast blachy permalojowej o grubości 0,1-0,02 mm lub mniejszej.

Gatunki ferrytów 2000NM1, 1500NMI, 1500NM2, 1500NM3, 1000NM3 i 700NM przeznaczone są do stosowania w słabych i średnich polach przy częstotliwościach do 3 MHz. Charakteryzują się niskimi stratami i niskim TCµ w szerokim zakresie temperatur. Przy zwiększonych wymaganiach dotyczących stabilności termicznej µ w szerokim zakresie temperatur, preferowane jest stosowanie ferrytów trzech ostatnich klas.

Ferryty klas 2000NN, 1000NN, 600NN, 400NN, 200NN i 100NN stosowane są w słabych polach w zakresie częstotliwości do kilku MHz. Ferryty pierwszych trzech klas są znacznie gorsze od ferrytów manganowo-cynkowych o tych samych wartościach µ, ale są tańsze, dlatego są szeroko stosowane w różnych urządzeniach o niskich wymaganiach dotyczących stabilności i strat. Pozostałe ferryty są szeroko stosowane w cewkach obwodów i antenach magnetycznych.

Ferryty klas 150VCh, 100VCh, 50VCh2, 30VCh2 i 20VCh przeznaczone są do stosowania w słabych polach przy częstotliwościach do 100 MHz. Charakteryzują się niskimi stratami i niskim TKµ w szerokim zakresie temperatur, dlatego są najczęściej stosowane na cewki indukcyjne wysokiej częstotliwości, a także na anteny przenośnych odbiorników radiowych.

Ferryty klas 300НН, 200НН2, 150НHI, 90НН, 60НН, 55НН, 33НН i 10ВЧ1 charakteryzują się niskimi stratami w silnych polach. Ich głównym przeznaczeniem są rdzenie cewek obwodów przestrajalnych przez polaryzację oraz obwody modulatorów magnetycznych. W polach słabych tanδ i TKµ ferrytów tych jest znacznie więcej niż ferrytów z grupy HF. Główne dane dotyczące miękkich ferrytów magnetycznych podano w tabeli 2. Jednostki przeliczeniowe dla układu SI: 1 Gs-10^-4 Tl.

Tabela 2

Rdzenie Flyback PN wykonane są w postaci obwodów magnetycznych w kształcie litery U lub W (rys. 7).

Ponieważ transformator działa jak dławik, jedna ze stron rdzenia jest opiłowana materiałem ściernym (najlepiej diamentowym pilnikiem). Szczelina niemagnetyczna jest wykonywana w granicach 0,1 ... 0,3 mm, w szczelinę wkładany jest karton podczas montażu. Najczęstsze gabaryty obwodów magnetycznych w kształcie litery W podano w tabeli 3 i na ryc. 8.

Tabela 3

(kliknij, aby powiększyć)

Obliczanie dławików flyback PN

Rdzeń cewki indukcyjnej musi przechowywać wymaganą energię szczytową w małej szczelinie bez wchodzenia w nasycenie i mieć akceptowalne straty w obwodzie magnetycznym. Ponadto musi pomieścić wymaganą liczbę zwojów, aby zapewnić akceptowalne straty uzwojenia. Korzystamy ze znanego wzoru [3]:

Pgab = IkUk = 4fwkBmSc10^-4Ik; (jeden)

Wielka Brytania = 4fwkBmSc10^-4, (1a)

gdzie Rgab jest całkowitą mocą transformatora, W; Ik - średni prąd kolektora, A; Uk - napięcie przyłożone do uzwojenia pierwotnego cewki indukcyjnej, V; f - częstotliwość konwersji, Hz; Bm - indukcja pola magnetycznego, T (dla pojedynczego cyklu PN Vm \u0,7d Bs - Br wynosi około 2 wartości z tabeli); Sc - pole przekroju pręta obwodu magnetycznego, cmXNUMX; wk to liczba zwojów uzwojenia pierwotnego.

Z (1) wynika, że ​​liczba zwojów uzwojenia pierwotnego jest następująca:

w1 = 0,25Uk10⁴/(fBmSc). (2)

Indukcyjność dławika:

L = µ0 µr (w1)2 Sc/l, (3)

gdzie L - indukcyjność, H; µ0 = 4π10^-7 - absolutna przenikalność magnetyczna; µr - względna przenikalność magnetyczna; Sc - pole przekroju poprzecznego obwodu magnetycznego, m2; l to długość ścieżki linii magnetycznej, m.

Aby z grubsza oszacować wymagany przekrój rdzenia, możesz użyć wyrażenia:

Sc = (10...20) (Pn/f)^1/2(4)

gdzie Pn - moc obciążenia, W; Sc - pole przekroju poprzecznego rdzenia, cm2; f - częstotliwość konwersji, Hz.

Korzystając ze wzorów (2) i (4), a także analizując dane w tabeli 2, znajdujemy gabaryty rdzenia oraz liczbę zwojów uzwojenia pierwotnego. Dla uzwojenia wtórnego i pozostałych uzwojeń wн = w1 Uk/Uн, gdzie Un jest napięciem obciążenia.

Dla uzwojenia wzbudzenia w2 (patrz rys. 4) zalecane jest napięcie około 5 V. Średnica drutu

d = 1,13 (I/j)^1/2(5)

gdzie d - średnica drutu, mm; I - średni prąd w uzwojeniu, A; j to gęstość prądu w uzwojeniu (zalecane 2,5...5 A/mm2), a dla uzwojenia wewnętrznego gęstość prądu powinna być najmniejsza.

Aby sprawdzić obliczenia, obliczamy powierzchnię zajmowaną przez każde uzwojenie i podsumowujemy, przy czym nierówność musi być spełniona:

Sok = w1d1 + w2d2 + w3d3 + ... + wndn + hz, (6)

gdzie Sok jest wartością tabelaryczną powierzchni okna, cm2; w liczba zwojów w uzwojeniu n; dn jest średnicą drutu w uzwojeniu n; hz to całkowita grubość izolacji ramy i uzwojenia.

Ramy, na których nawinięte są uzwojenia transformatorów, są prasowane z tworzyw sztucznych, klejone z tektury elektrycznej lub składane z oddzielnych części wykonanych z warstwowego tekstolitu, preszpanu lub tektury elektrycznej, o małych gabarytach, stosowana jest dowolna tektura. Standardowe wykonanie ramy kartonowej szczegółowo opisano w [4], dla transformatorów małej mocy autor proponuje drugi sposób wykonania transformatora (rys. 9). Składa się z trzech pustych miejsc. Tuleja jest wykonana z tektury (ryc. 9, b), linie 1 przedmiotu obrabianego są lekko cięte, po czym są składane w równoległościan, a krawędzie 2 są przyklejane wzdłuż konturu 3 bibułą.

Półfabrykat (ryc. 9, a) jest wykonany w ilości 2 szt. Jednocześnie wycina się rdzeń 1 i przebija otwory D0,3 mm igłą zaostrzoną wzdłuż krawędzi ze strzykawki, po czym są one numerowane (na górnej połowie ramy jako H1, H2, H3, . .., a na dolnej połowie jako K1, K2, K3 , ...). Górną i dolną połowę ramy przykleja się do rękawa bibułą, a konstrukcję pozostawia się pod ciężkim przedmiotem na kilka godzin. Nawijanie uzwojeń na ramie odbywa się podobnie jak w [4] w następującej kolejności Wregulacja, W1, Wobciążenie (w wariantach eksperymentalnych Wkontrola może być ostatnią).

montaż

Pręty ferrytowe są wkładane do ramy z nawiniętymi uzwojeniami. Najpierw do jednego z rdzeni przykleja się kartonowy kwadrat o grubości 0,2 mm, aby wypełnić lukę. Po zamontowaniu rdzenia od strony folii miedzianej wokół rdzenia wykonuje się bandaż, napina i lutuje.

Cechy kluczowego tranzystora

Ponieważ obciążenie kolektora tranzystora VTk jest dławikiem o indukcyjności L, to w momencie zablokowania VTk na jego kolektorze występuje skok napięcia (ryc. 10, a, krzywa 1). Spadek prądu kolektora nie następuje natychmiast, ale podczas resorpcji nośników mniejszościowych złącza kolektor-emiter (rys. 10b). Napięcie kolektora zmienia się sinusoidalnie ze względu na obecność indukcyjności L i pojemności złącza kolektor-emiter. W rezultacie VTk gasi dużą ilość energii na złączu K-E, która zamienia się w ciepło. Dlatego VTk może się przegrzać i ulec awarii.

Aby temu zapobiec, tworzy się opóźnienie czasowe t3 z przodu wzrostu napięcia kolektora (krzywa 2) względem początku spadku tsp prądu kolektora (ryc. 10, a) za pomocą obwodu RCD (ryc. 11). Gdy VT jest wyłączony, prąd przepływający przez indukcyjność upływu cewki indukcyjnej ładuje kondensator tłumiący Сdf przez Vddf. Po odblokowaniu VTk Sdf jest rozładowywany przez Rp i K-E VTk. Układ ten może osiągać dowolnie małe wartości chwilowej mocy rozpraszanej przez złącze kolektora [1]. Jednak chęć zmniejszenia tej mocy prowadzi do wzrostu energii zgromadzonej w Sdf, jest to pasożytnicze, odebrane mocy użytecznej.

W przypadku stosowania dużych mocy w obciążeniu, do normalnej pracy konwertera konieczne jest wykonanie specjalnych trybów przełączania tranzystorów. Rozważmy dwa procesy przejściowe.

Proces przejścia włączania tranzystora n-p-n z OE, gdy na jego wejście ustawiony jest dodatni skok prądu bazy (rys. 12) [5].

Na początkowym etapie włączania prąd kolektora jest mały, podczas gdy wartości b są małe, a różnicowa rezystancja wejściowa tranzystora jest duża. Możemy zatem przyjąć, że prąd bazy idzie na ładowanie pojemności wejściowej emitera, a jednocześnie napięcie na emiterze zmienia się od zera do pewnej wartości Ueo, odpowiadającej stanowi załączenia tranzystora. Dla tranzystorów krzemowych Ueo = 0,7 V. Pierwszy stopień załączania ma czas opóźnienia t3 (rys. 13b). W kolejnym etapie - wzrost prądu kolektora - prąd bazy przechodzi do gromadzenia się nośników ładunku w bazie.

Jeśli w obwodzie kolektora znajduje się rezystor Rk podczas procesu przejściowego, napięcie na złączu kolektora zmienia się, pojemność bariery Sk jest ponownie ładowana, co wydłuża czas trwania procesu przejściowego (ryc. 13, c) tнр. Gdy tranzystor pracuje w trybie klucza, na jego wejście podawany jest prąd bazy odblokowującej, który jest większy niż prąd nasycenia tranzystora Ibn = Ikn / β. Prąd ten odpowiada granicznemu ładunkowi elektronów w bazie Qgr = Ibn τ.

Proces wyłączania tranzystora impulsem ujemnego prądu bazy Ib = - Ib2. W czasie t2 (ryc. 13, a) prąd podstawowy gwałtownie spada o wartość ∆Ib = Ib1 + Ib2.

Nadmiar ładunku dziur w bazie maleje z dwóch powodów: w wyniku rekombinacji dziur z elektronami oraz usunięcia dziur z bazy przez elektrodę bazową do obwodu zewnętrznego. W podobny sposób nadmiarowy ładunek nośników mniejszościowych - elektronów, jest liczbowo równy ładunkowi dziur z powodu neutralności elektrycznej. Zmiana prądu kolektora rozpoczyna się po pewnym czasie trac (czas rozproszenia nadmiaru ładunku w bazie). Czas resorpcji wzrasta wraz ze wzrostem prądu otwierania podstawy Ib1 i maleje wraz ze wzrostem prądu blokowania podstawy Ib2.

Po etapie resorpcji następuje etap tworzenia się ujemnego frontu prądu kolektora, którego czas trwania nazywany jest czasem zaniku tsp prądu kolektora i również maleje wraz ze wzrostem Ib2. Należy jednak pamiętać, że nawet przy wymuszonym wł. tnr i wył. tsp mają fizyczny limit, tj. czasy te nie mogą być krótsze niż czas przelotu elektronów przez bazę.

Literatura:

1. Siergiejew B.S. Projektowanie obwodów bloków funkcjonalnych wtórnych źródeł zasilania. - M.: Radio i łączność, 1992.
2. Tereshchuk R.M. itp. Niewielki sprzęt radiowy. Nr ref. radioamator. - K.: Nauk. myśl, 1972.
3. Zhuravlev AA, Mazel K.B. Przetwornice napięcia prądu stałego na tranzystorach.-M.: Energy, 1972.
4. Pronsky I.N. Proste półautomatyczne urządzenie spawalnicze // Radioamator-1999.-№7.
5. Tugov N.M., Glebov BA. Urządzenia półprzewodnikowe. - M.: Energoatomizdat, 1990.

Autor: A.V.Kravchenko

Zobacz inne artykuły Sekcja Zasilacze.

Czytaj i pisz przydatne komentarze do tego artykułu.

<< Wstecz

Najnowsze wiadomości o nauce i technologii, nowa elektronika:

Otwarto najwyższe obserwatorium astronomiczne na świecie 04.05.2024

Odkrywanie kosmosu i jego tajemnic to zadanie, które przyciąga uwagę astronomów z całego świata. Na świeżym powietrzu wysokich gór, z dala od miejskiego zanieczyszczenia światłem, gwiazdy i planety z większą wyrazistością odkrywają swoje tajemnice. Nowa karta w historii astronomii otwiera się wraz z otwarciem najwyższego na świecie obserwatorium astronomicznego - Obserwatorium Atacama na Uniwersytecie Tokijskim. Obserwatorium Atacama, położone na wysokości 5640 metrów nad poziomem morza, otwiera przed astronomami nowe możliwości w badaniu kosmosu. Miejsce to stało się najwyżej położonym miejscem dla teleskopu naziemnego, zapewniając badaczom unikalne narzędzie do badania fal podczerwonych we Wszechświecie. Chociaż lokalizacja na dużej wysokości zapewnia czystsze niebo i mniej zakłóceń ze strony atmosfery, budowa obserwatorium na wysokiej górze stwarza ogromne trudności i wyzwania. Jednak pomimo trudności nowe obserwatorium otwiera przed astronomami szerokie perspektywy badawcze. ... >>

Sterowanie obiektami za pomocą prądów powietrza 04.05.2024

Rozwój robotyki wciąż otwiera przed nami nowe perspektywy w zakresie automatyzacji i sterowania różnymi obiektami. Niedawno fińscy naukowcy zaprezentowali innowacyjne podejście do sterowania robotami humanoidalnymi za pomocą prądów powietrza. Metoda ta może zrewolucjonizować sposób manipulowania obiektami i otworzyć nowe horyzonty w dziedzinie robotyki. Pomysł sterowania obiektami za pomocą prądów powietrza nie jest nowy, jednak do niedawna realizacja takich koncepcji pozostawała wyzwaniem. Fińscy badacze opracowali innowacyjną metodę, która pozwala robotom manipulować obiektami za pomocą specjalnych strumieni powietrza, takich jak „palce powietrzne”. Algorytm kontroli przepływu powietrza, opracowany przez zespół specjalistów, opiera się na dokładnym badaniu ruchu obiektów w strumieniu powietrza. System sterowania strumieniem powietrza, realizowany za pomocą specjalnych silników, pozwala kierować obiektami bez uciekania się do siły fizycznej ... >>

Psy rasowe chorują nie częściej niż psy rasowe 03.05.2024

Dbanie o zdrowie naszych pupili to ważny aspekt życia każdego właściciela psa. Powszechnie uważa się jednak, że psy rasowe są bardziej podatne na choroby w porównaniu do psów mieszanych. Nowe badania prowadzone przez naukowców z Texas School of Veterinary Medicine and Biomedical Sciences rzucają nową perspektywę na to pytanie. Badanie przeprowadzone w ramach projektu Dog Aging Project (DAP) na ponad 27 000 psów do towarzystwa wykazało, że psy rasowe i mieszane były na ogół jednakowo narażone na różne choroby. Chociaż niektóre rasy mogą być bardziej podatne na pewne choroby, ogólny wskaźnik rozpoznań jest praktycznie taki sam w obu grupach. Główny lekarz weterynarii projektu Dog Aging Project, dr Keith Creevy, zauważa, że ​​istnieje kilka dobrze znanych chorób, które występują częściej u niektórych ras psów, co potwierdza pogląd, że psy rasowe są bardziej podatne na choroby. ... >>

Przypadkowe wiadomości z Archiwum Piorun kulisty jest modelowany 17.03.2009 Poprzez zastosowanie wyładowania 5000 V z baterii kondensatorów do szklanego zbiornika wody z kranu, niemieccy naukowcy z Instytutu Fizyki Plazmy w Berlinie wytwarzają świecącą kulę o średnicy około 20 centymetrów. Wznosi się ze zbiornika około pół metra. Eksperymentatorzy uważają, że byli w stanie zasymulować proces powstawania pioruna kulistego. To prawda, że ​​czas istnienia ich „modelu roboczego” wynosi mniej niż sekundę, podczas gdy prawdziwy piorun kulowy trwa zwykle od 2 do 8 sekund. Ale napięcie wytwarzane przez piorun jest co najmniej tysiąc razy większe niż z kondensatorów. Spektroskopia wykazała, że ​​temperatura kuli plazmowej w pierwszych chwilach sięga 5000 stopni Celsjusza, ale szybko spada. Plazma zawiera jony sodu i wapnia (z wody wodociągowej) oraz jony miedzi (z elektrod).

Inne ciekawe wiadomości:

▪ Różnice między starożytną a współczesną mikroflorą jelitową

▪ Nowy stan świata

▪ Nowa zasada generowania promieni rentgenowskich

▪ Inteligentny Pantelligent

▪ Papierosy i alkohol prowadzą do demencji

Wiadomości o nauce i technologii, nowa elektronika

Ciekawe materiały z bezpłatnej biblioteki technicznej:

▪ sekcja serwisu Wzmacniacze niskich częstotliwości. Wybór artykułu

▪ artykuł Prosta produkcja szkła matowego. Wskazówki dla mistrza domu

▪ artykuł Które ptaki większość życia spędzają w locie? Szczegółowa odpowiedź

▪ Artykuł z pelargonii. Legendy, uprawa, metody aplikacji

▪ artykuł Retarder do włączania żarówki. Encyklopedia elektroniki radiowej i elektrotechniki

▪ artykuł Mocny stabilizator z ochroną prądową, 50 woltów 5 amperów. Encyklopedia elektroniki radiowej i elektrotechniki

Zostaw swój komentarz do tego artykułu:

Wszystkie języki tej strony

Arabic	Hebrew	Polish
Bengali	Hindi	Portuguese
Chinese	Italian	Spanish
English	Japanese	Turkish
French	Korean	Ukrainian
German	Malay	Vietnamese

Strona główna | biblioteka | Artykuły | Mapa stony | Recenzje witryn

www.diagram.com.ua
2000-2024